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Aplicando esta consideración a las ecuaciones de Ebers-Moll: ୚୆୉ൗ ୚୘ − IE = ISE ቀe IC = αF ISE ቀe 1ቁ + αR ISC ୚୆୉ൗ ୚୘ − 1ቁ + ISC Operando con las ecuaciones anteriores, se puede expresar la corriente de colector IC en función de la corriente de emisor IE: IC = αF IE + ICBo Recordemos que se define ICBo como la corriente que circula entre colector y base cuando no circula corriente de emisor (IE = 0): ICBo = ISC (1 - αF αR) La componente de corriente ICBo es debido a la corriente de saturación inversa de la juntura C-B.

En la región de ruptura la corriente Iz varía entre una Izmínima = Izk, denominada comúnmente corriente de rodilla, y que se corresponde con el punto de inflexión en la característica inversa, y la corriente Izmáxima = IzM, limitada por la potencia máxima permisible: IzM = Pzmáx/Vz. En el rango Izk ≤ Iz ≤ IzM la tensión se mantiene aproximadamente constante en Vz. La corriente Izk varía dependiendo de las características o tipo de diodo y es un dato que da el fabricante en las hojas de datos del dispositivo.

13: Circuito de Ebers-Moll Las corrientes IDE e IDC quedan determinadas por las tensiones a través de las junturas: ୚୆୉ൗ ୚୘ − IDE = ISE ቀe IDC = ISC ቀe ୚୆େൗ ୚୘ − 1ቁ 1ቁ Aplicando las leyes de Kirchhoff en los nodos de Emisor y de Colector, resultan las siguientes relaciones: IE = IDE - αR IDC IC = αF IDE - IDC Reemplazando y ordenando los términos se encuentran las ecuaciones que relacionan las corrientes de emisor y colector con las tensiones aplicadas a las junturas VBE y VBC: ୚୆୉ൗ ୚୘ − IE = ISE ቀe 1ቁ − αR ISC ቀ e ୚୆୉ൗ ୚୘ − IC = αF ISE ቀe ୚୆େൗ ୚୘ ୚୆େൗ ୚୘ 1ቁ − ISC ቀe − 1ቁ − 1ቁ 63 El modelo desarrollado está caracterizado por cuatro parámetros: αF, αR, IES e ICS.

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