By Pierre Pelce
ISBN-10: 2868834779
ISBN-13: 9782868834775
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5): ou la constante d'integration ;c0 est determinee par la condition dz/dx(Q) = -cotg9 e . En particulier, la hauteur du fluide pres de la paroi est h = l(2( 1 - sin0 e )) Complement 3 : Une interface entre deuxfluides est confinee entre deux plaques paralleles tres rapprochees a la distance b. Determiner le saut depression a 1'interface enfonction de ses deformations (Park and Homsy 1985). On suppose que les fluides mouillent totalement les parois, si bien que la forme de 1'interface est un demi-cylindre de rayon b/2 dans le plan (jc, z ) .
O. I. I. Taylor, 4, pp. 311-329, 1958, Cambridge University Press, 1971. [39] E. Schrodinger, What is life ? Mind and Matter, Cambridge University Press, 1944. G. Stokes, « On the Theories of the Internal Friction of Fluids in Motion », Camb. , 8, p. 281, 1845. A. Strehlow, Combustion Fundamentals, McGraw Hill, New York, 1984. [42] T. Vicsek, Fractal Growth Phenomena, second edition, World Scientific, 1992. A. Weitz, M. Oliveiria, Fractal Structures formed by Kinetic aggregation of aqueous gold colloids, Phys.
9. Selon la condition initiale sur cette droite, la trajectoire est, soit attiree par la ligne de points fixes, a haute temperature, soit repoussee a 1'infini, longeant la droite y = (2/*jA)x. On deduit ainsi les deux comportements suivants : a haute temperature, y diminue lorsque / augmente, si bien que 1'interface se comporte finalement comme une interface entre deux fluides; a basse temperature, y tend vers 1'infini lorsque / augmente et 1'energie de reseau domine completement le terme capillaire.
Théorie des formes de croissance by Pierre Pelce
by James
4.5